PEE Moduł 3

Wykład 3. Zagadnienia mocy w obwodach RLC przy wymuszeniu sinusoidalnym

---

Moc chwilowa Wartość chwilową napięcia i prądu gałęzi oznaczymy odpowiednio przez $u(t)=U_{m}sin(\omega t)$ oraz $i(t)=I_{m}sin(\omega t-\phi )$ przyjmując dla uproszczenie fazę początkową napięcia równą zeru. Moc chwilowa $p(t)$, jako jedyna z mocy jest funkcją czasu i definiuje się ją w postaci iloczynu wartości chwilowych prądu $i(t)$ oraz $u(t)$ napięcia w obwodzie $p(t)=u(t)i(t)$ Przy wymuszeniu sinusoidalnym moc chwilowa opisana jest wzorem Parser nie mógł rozpoznać (nieznana funkcja „\varphp”): {\displaystyle p(t)=u(t)i(t)=U_mI_m sin(\omega t)sin(\omega t- \varphi)=\frac{U_mI_m}{2}[cos\varphp -cos(2\omega t- \varphi)]=|U||I|[cos-cos(2\omega t- \vraphi)]}

---

Moc czynna Moc czynną definiuje się jako wartość średnią za okres z mocy chwilowej, to jest $P=\frac{1}{T}\underset{t_0}{\overset{t_0+T}{\int }}p(t)dt$ Podstawiając do powyższego wzoru funkcję określającą moc chwilową w obwodzie, po wykonaniu operacji całkowania otrzymuje się $P=|U||I|cos\phi$ Moc czynna w obwodzie o wymuszeniu sinusoidalnym jest więc wielkością stałą równą iloczynowi modułów wartości skutecznych napięcia i prądu oraz cosinusa kąta przesunięcia fazowego między wektorem napięcia i prądu. Współczynnik $cos\phi$ odgrywa ogromną rolę w praktyce i nosi specjalną nazwę współczynnika mocy.

---

Moc czynna stanowi składową stałą mocy chwilowej. Jest ona nieujemna dla obwodu RLC a w granicznym przypadku przy $\phi =\pm \pi /2\to P_L=P_C=0$ jest równa zeru. Moc czynna osiąga wartość największą $P=|U||I|$ wtedy, gdy $\phi =0$ to znaczy gdy odbiornik ma charakter rezystancyjny, $cos\phi =1$ Wartość najmniejszą $(P=0)$ moc osiąga w przypadku granicznym, gdy $\phi =\pm \pi /2$ to znaczy gdy odbiornikiem jest cewka idealna lub kondensator idealny, $cos\phi =0$ Oznacza to, że na elementach reaktancyjnych nie wydziela się moc czynna. Z przytoczonych rozważań wynika, moc czynną wydzielaną w rezystorze można opisać następujacymi wzorami $P=|U||I|cos\phi =R|I{|}^2<=G|U{|}^2$ w których prąd $I$ oraz napięcie $U$ odpowiadają rezystorowi $R$. Jednostką mocy czynnej jest wat ($W)$, przy czym $1W=1AV$. W praktyce stosuje się również wielokrotności wata w postaci kilowata $(1kW=1000W)$ lub megawata $(1MW=106W)$ oraz wartości ułamkowe, np. miliwat $(mW)$ lub mikrowat $(\mu W)$ Do pomiaru mocy czynnej służy watomierz. Klasyczny watomierz jest przyrządem pomiarowym posiadającym cewkę prądową (o impedancji wewnętrznej bliskiej zeru) do pomiaru prądu gałęziowego obwodu i cewkę napięciową (o impedancji wewnętrznej bliskiej nieskończoności) do pomiaru napięcia między punktami obwodu, dla którego mierzymy moc czynną. Początki uzwojeń obu cewek oznaczać będziemy na schematach przy pomocy gwiazdek. Znak gwiazdki przy cewce prądowej wskazuje kierunek prądu $I_w$ watomierza przyjęty za dodatni (prąd płynie od gwiazdki do watomierza). W przypadku cewki napięciowej gwiazdka wskazuje przyjęty kierunek wyższego potencjału (napięcia $U_w$) obwodu. Wskazanie watomierza jest wówczas określone wzorem , które przy naszych oznaczeniach prądu i napięcia watomierza przyjmą postać $P=|U_w||I_w|cos\phi$ Przyjmując założenie idealizujące, że impedancja cewki prądowej watomierza jest równa zeru a cewki napięciowej równa nieskończoności watomierz nie ma żadnego wpływu na rozpływy prądów i rozkłady napięć w badanym obwodzie elektrycznym.

---

Moc bierna W obwodach elektrycznych prądu sinusoidalnego definiuje się trzecią wielkość energetyczną będącą iloczynem napięcia i prądu oraz sinusa kąta przesunięcia fazowego między nimi. Wielkość ta oznaczana jest literą $Q$ i nazywana mocą bierną $Q=|U||I|sin\phi$ Jednostką mocy biernej jest war (var) będący skrótem nazwy woltamper reaktywny. W przypadku rezystora, dla którego przesunięcie fazowe jest równe zeru $(\phi =0\to Q_R=0)$ moc bierna jest zerowa Moc bierna może się więc wydzielać jedynie na elementach reaktancyjnych, gdyż tylko dla nich przesunięcie fazowe prądu i napięcia jest różne od zera. Przesunięcie fazowe prądu i napięcia na elementach reaktancyjnych (cewce i kondensatorze) przyjmuje wartość $+90$ dla cewki oraz $-90$ dla kondensatora, co oznacza, że sinus kąta jest odpowiednio równy $+1$ dla cewki (moc bierna cewki jest uważana za dodatnią) oraz Parser nie mógł rozpoznać (błąd składni): {\displaystyle –1} dla kondensatora (moc bierna kondensatora jest uważana za ujemną). Stąd przy pominięciu znaku wzór na moc bierną elementów reaktancyjnych o reaktancji $X$ może być przedstawiony w trzech równorzędnych postaciach $Q_L=|U||I|sin\phi =X_L|I{|}^2=\frac{1}{X_L}|U{|}^2$ W ogólności kąt przesunięcia fazowego $\phi$ uważa się za dodatni dla obwodów o charakterze indukcyjnym (napięcie wyprzedza prąd) a za ujemny dla obwodów o charakterze pojemnościowym (napięcie opóźnia się względem prądu). Moc bierna obwodów o charakterze indukcyjnym jest w sumie mocą indukcyjną, kojarzona z liczbą dodatnią a moc bierna obwodów o charakterze pojemnościowym jest więc w sumie mocą pojemnościową i kojarzoną z liczbą ujemną

---

Moc pozorna zespolona Czwartym rodzajem mocy wprowadzanym w obwodach elektrycznych jest tak zwana moc pozorna zespolona. Jest ona proporcjonalna do wartości skutecznych prądu i napięcia, i oznaczana literą $S$. Moc pozorna zespolona definiowana jest formalnie jako liczba zespolona w postaci iloczynu wartości skutecznej zespolonej napięcia $U$ i wartości skutecznej sprzężonej prądu $I$

---