PEE Moduł 1

Wykład 1 Podstawowe prawa obwodów elektrycznych

Podstawowe pojęcia obwodów

Teoria obwodów stanowi jedną z dziedzin elektrotechniki zajmującą się stroną teoretyczną zjawisk występujących w obwodach elektrycznych, w tym metodami analizy rozpływu prądów i rozkładu napięć obwodu w stanie ustalonym i nieustalonym. Przyjmuje się, że nośnikami elektryczności są cząstki elementarne: elektrony i protony występujące w atomie. W przypadku przewodników elektrycznych najważniejszą rolę odgrywają elektrony swobodne, stanowiące trwałe nośniki ujemnego ładunku $q$ , wyzwolone z przyciągania jądra atomu oraz jony, stanowiące cząsteczki naładowane dodatnio lub ujemnie. Ładunek elektryczny elektronu, oznaczany jest literą $e$ a jego wartość $e = 1, 602 \cdot 1 0^{- 19} C$ .

Prąd elektryczny powstaje jako uporządkowany ruch ładunków elektrycznych i jest utożsamiany w teorii obwodów z pojęciem natężenia prądu elektrycznego. W ogólności definiowany jest jako granica stosunku ładunku elektrycznego przepływającego przez przekrój poprzeczny elementu do rozpatrywanego czasu, gdy czas ten dąży do zera. Prąd elektryczny oznaczany będzie literą $i$ (dużą lub małą). Jest wielkością skalarną a jej jednostką w układzie SI jest amper ( $A$ ). Prąd mierzymy przyrządem zwanym amperomierzem, włączanym szeregowo do gałęzi, której prąd chcemy zmierzyć. Przyjmuje się, że amperomierz ma impedancję wewnętrzną równą zeru, a więc nie wpływa na rozpływy prądów w obwodzie.

Każdemu punktowi w środowisku przewodzącym prąd elektryczny można przyporządkować pewien potencjał mierzony względem punktu odniesienia. Różnica potencjałów między dwoma punktami tego środowiska nazywana jest napięciem elektrycznym. Jednostką napięcia elektrycznego jest volt ( $V$ ). Napięcie pomiędzy dwoma punktami obwodu elektrycznego mierzymy zwykle przyrządem zwanym woltomierzem, włączanym równolegle między punkty, których różnicę potencjałów chcemy mierzyć. Przyjmuje się przy tym, że impedancja wewnętrzna woltomierza jest bliska nieskończoności, a więc woltomierz pomiarowy nie wpływa na rozkład napięć i rozpływ prądów w obwodzie.

Elementy obwodu elektrycznego

Za obwód elektryczny uważać będziemy takie połączenie elementów ze sobą, że istnieje możliwość przepływu prądu w tym połączeniu. Obwód jest odwzorowywany poprzez swój schemat, na którym zaznaczone są symbole graficzne elementów oraz sposób ich połączenia ze sobą, tworzący określoną strukturę.

Na strukturę obwodu elektrycznego poza elementami składają się również gałęzie, węzły i oczka. Gałąź obwodu jest tworzona przez jeden lub kilka elementów połączonych ze sobą w określony sposób. Węzłem obwodu jest zacisk będący końcówką gałęzi, do którego można dołączyć następną gałąź lub kilka gałęzi. Gałąź obwodu tworzą elementy ograniczone dwoma węzłami. Oczko obwodu to zbiór gałęzi połączonych ze sobą i tworzących drogę zamkniętą dla prądu elektrycznego. Oczko ma tę właściwość, że po usunięciu dowolnej gałęzi ze zbioru pozostałe gałęzie nie tworzą drogi zamkniętej. W obwodzie o zadanej strukturze istnieje ściśle określona liczba węzłów, natomiast liczba oczek jest wprawdzie skończona ale bliżej nieokreślona.

Element jest częścią składową obwodu niepodzielną pod względem funkcjonalnym bez utraty swych cech charakterystycznych. Na elementy obwodu składają się źródła energii elektrycznej oraz elementy akumulujące energię lub rozpraszające ją. W każdym elemencie mogą zachodzić dwa lub nawet wszystkie trzy wymienione tu procesy, choć jeden z nich jest zwykle dominujący. Element jest idealny jeśli charakteryzuje go tylko jeden rodzaj procesu energetycznego.

Elementy posiadające zdolność akumulacji oraz rozpraszania energii tworzą klasę elementów pasywnych. Nie wytwarzają one energii a jedynie ją przetwarzają. Najważniejsze z nich to rezystor, kondensator oraz cewka. Elementy mające zdolność generacji energii nazywane są źródłami. Zaliczamy do nich niezależne źródło napięcia i prądu oraz źródła sterowane.

Każdy element obwodu może być opisany równaniami algebraicznymi lub różniczkowymi, wiążącymi prąd i napięcie na jego zaciskach. Element jest liniowy, jeśli równanie opisujące go jest liniowe. W przeciwnym wypadku element jest nieliniowy.

Rezystor

Rezystor, zwany również opornikiem należy do klasy elementów pasywnych rozpraszających energię. W teorii obwodów rezystor uważa się za element idealny i przypisuje mu tylko jedną cechę (parametr), zwaną rezystancją lub oporem. W dalszej części rozważać będziemy wyłącznie rezystor liniowy. Rezystancję (oporność) oznaczać będziemy literą $R$ a jej odwrotność jest nazywana konduktancją i oznaczana literą $G$ , przy czym $R = 1 / G$ . Symbol graficzny rezystora liniowego przedstawiony jest na rysunku obok.

Opis matematyczny rezystora wynika z prawa Ohma, zgodnie z którym

$u_{R} = R_{i_{R}}$

Wartość rezystancji rezystora liniowego przyjmuje określoną wartość (często stałą). Jednostką rezystancji jest om ( $Ω$ ) a konduktancji siemens ( $S$ ).

W realizacji praktycznej opornik jest wykonywany często z drutu metalowego o długości $l$ , polu przekroju poprzecznego $S$ i rezystancji właściwej $ρ$ . Rezystancja takiego opornika jest wprost proporcjonalna do $l$ i $ρ$ a odwrotnie proporcjonalna do $S$ , stąd $R = ρ l / S$ .

Cewka

Cewka zwana również induktorem należy również do klasy elementów pasywnych. Ma zdolność gromadzenia energii w polu magnetycznym. Cewce idealnej przypisuje się tylko jedną właściwość, zwaną indukcyjnością własną (w skrócie indukcyjnością) $L$ . W przypadku cewki liniowej indukcyjność definiuje się jako stosunek strumienia $Ψ$ skojarzonego z cewką do prądu płynącego przez nią, to znaczy

$L = \frac{Ψ}{i_{L}}$

Strumień skojarzony $Ψ$ cewki o z zwojach jest równy sumie strumieni wszystkich zwojów cewki, to jest $Ψ = z ϕ$ ( $ϕ$ - strumień skojarzony z jednym zwojem cewki, $z$ – liczba zwojów). Jednostką indukcyjności jest henr ( $H$ ), przy czym $1 H = 1 Ω s$ . Napięcie cewki wyrażone jest jako pochodna strumienia względem czasu

$u_{L} = \frac{d Ψ}{d t}$

W przypadku cewki liniowej o indukcyjności $L$ niezależnej od czasu, dla której strumień jest iloczynem prądu $i$ indukcyjności $L$ , $Ψ = L i_{L}$ , relacja napięciowo-prądowa upraszcza się do postaci

$u_{L} = L \frac{d i_{L}}{d t}$

Zauważmy, że przy stałej wartości prądu cewki i stałej wartości indukcyjności $L$ napięcie na niej jest równe zeru, gdyż pochodna wartości stałej względem czasu jest równa zeru. Stąd cewka w stanie ustalonym obwodu przy prądzie stałym zachowuje się jak zwarcie (napięcie między końcówkami elementu równe zeru).

Kondensator

Kondensator jest elementem pasywnym, w którym istnieje możliwość gromadzenia energii w polu elektrycznym. Kondensatorowi idealnemu przypisuje się tylko jedną właściwość zwaną pojemnością $C$ . W przypadku kondensatora liniowego pojemność $C$ jest definiowana jako stosunek ładunku $q$ zgromadzonego w kondensatorze do napięcia między okładzinami tego kondensatora

$C = \frac{q}{u_{C}}$

W układzie SI jednostką ładunku jest kulomb ( $C$ ), a pojemności farad ( $F$ ), przy czym $1 F = 1 C / V$ . Zależność wiążąca napięcie i prąd kondensatora dana jest w postaci równania różniczkowego

Podobnie jak w przypadku cewki, jeśli napięcie na zaciskach kondensatora jest stałe, jego prąd jest równy zeru (pochodna wartości stałej względem czasu jest zerem). Kondensator zachowuje się wtedy jak przerwa (pomimo istnienia napięcia prąd nie płynie).

Niezależne źródło napięcia i prądu

Źródło niezależne prądu bądź napięcia, zwane w skrócie źródłem prądu i źródłem napięcia, jest elementem aktywnym, generującym energię elektryczną, powstającą zwykle z zamiany innego rodzaju energii, na przykład z energii mechanicznej, słonecznej, jądrowej itp. W teorii obwodów rozważać będziemy źródła idealne należące do klasy źródeł napięciowych bądź prądowych. Symbol idealnego niezależnego źródła napięcia przedstawiony jest obok na rys. a, natomiast źródła prądu na rys. b.

Niezależne źródła prądu i napięcia mają następujące właściwości:

Napięcie na zaciskach idealnego źródła napięcia nie zależy od prądu przepływającego przez to źródło, a zatem nie zależy od jego obciążenia.
Przy stałym napięciu $u$ panującym na zaciskach oraz prądzie $i$ wynikającym z obciążenia, rezystancja wewnętrzna idealnego źródła napięciowego, definiowana jest w postaci zależności różniczkowej $R_{W} = \frac{d u}{d i} = 0$ . Stąd idealne źródło napięcia charakteryzuje się rezystancją wewnętrzna równą zeru (zwarcie z punktu widzenia rezystancyjnego).
Prąd idealnego źródła prądu nie zależy od obciążenia tego źródła, a więc od napięcia panującego na jego zaciskach.
Przy stałym prądzie płynącym przez idealne źródło prądowe i dowolnym (bliżej nieokreślonym) napięciu panującym na jego zaciskach rezystancja wewnętrzna idealnego źródła prądowego jest równa nieskończoności. Stąd idealne źródło prądowe z punktu widzenia rezystancyjnego reprezentuje sobą przerwę.

Rysunek na poprzednim slajdzie przedstawia charakterystyki prądowo-napięciowe obu rodzajów idealnych źródeł niezależnych: napięcia (a) i prądu (b).

Dla źródła napięciowego charakterystyka jest równoległa do osi prądowej (wartość napięcia $u$ stała), a dla źródła prądowego równoległa do osi napięciowej (wartość prądu $i$ stała). Tak podane charakterystyki odnoszą się do źródeł stałych. W przypadku źródeł sinusoidalnych idealność jest rozumiana jako stałość parametrów źródła (amplituda, faza początkowa oraz częstotliwość niezależne od obciążenia).

Przykładami źródła napięcia stałego jest akumulator, źródła napięcia zmiennego - generator synchroniczny, źródła prądowego - elektroniczny zasilacz prądowy o stabilizowanym, niezależnym od obciążenia prądzie, itp.

PEE Moduł 1

Menu nawigacyjne

Działania na stronie

Opcje strony

Narzędzia osobiste

Nawigacja

Szukaj

Narzędzia