PEE Moduł 10

Wykład10. Czwórniki

---

Definicja czwórnika Czwórnik jest elementem czterozaciskowym, mającym dwie pary uporządkowanych zacisków, z których jedna para jest wejściem a druga para wyjściem Oznaczenie czwórnika z zaznaczonymi zwrotami prądów i napięć końcówkowych jest przedstawione na rysunku na slajdzie 2. W odniesieniu do wejścia i wyjścia czwórnika musi być spełniony warunek równości prądów: $I_1=I_1^{\text{'}}$ $I_2=I_2^{\text{'}}$ jak to zaznaczono na rysunku. Sygnały prądu i napięcia po stronie wejściowej oznaczać będziemy ze wskaźnikiem 1, a po stronie wyjściowej – ze wskaźnikiem 2. Przyjmiemy umownie, że oba prądy: na wejściu i wyjściu są zwrócone do prostokąta oznaczającego czwórnik. W zależności od elementów tworzących obwód, czwórnik może być liniowy (gdy wszystkie elementy obwodu są liniowe) lub nieliniowy. W dalszych rozważaniach ograniczymy się wyłącznie do czwórników liniowych. Czwórnik nazywać będziemy pasywnym, jeśli nie wytwarza energii a jedynie pobiera ją ze źródła zasilającego i przetwarza w określony sposób. Czwórnik złożony z samych elementów pasywnych R, L, C i M jest zawsze czwórnikiem pasywnym. Czwórnik pasywny jest zdolny do gromadzenia i rozpraszania energii pobranej ze źródła, może ją również oddawać na zewnątrz, jednak w dowolnej chwili czasowej $t$ energia ta nie może przewyższać energii pobranej. Czwórnik, który nie spełnia powyższych warunków jest czwórnikiem aktywnym (generatorem energii).

---

Równania czwórnika Czwórnik może być scharakteryzowany za pomocą dwóch równań liniowych wiążących ze sobą dwa wielkości prądowe i dwie napięciowe dotyczące bramy wejściowej i wyjściowej: $I_1$, $I_2$, $U_1$ oraz $U_2$. W zależności od wyboru zmiennych można wyróżnić 6 podstawowych postaci równań czwórnika. Są to postać admitancyjna, w której prądy wejściowy i wyjściowy ($I_1,I_2$) są wyrażone w zależności od napięć zewnętrznych ($U_1,U_2$) postać impedancyjna, w której napięcia wejściowe i wyjściowe ($U_1,U_2$) są wyrażone w zależności od prądów końcówkowych ($I_1,I_2$) postać hybrydowa w której para wielkości ($U_1,I_2$) jest wyrażona jako funkcja drugiej pary ($I_1,U_2$) postać hybrydowa odwrotna w której para wielkości ($I_1,U_2$) jest wyrażona jako funkcja drugiej pary ($U_1,I_2$) postać łańcuchowa w której para wielkości ($U_1,I_1$) dotycząca zacisków wejściowych jest wyrażona jako funkcja drugiej pary ($U_2,I_2$) związanej z zaciskami wyjściowymi postać łańcuchowa odwrotna w której para wielkości ($U_2,I_2$) dotycząca zacisków wyjściowych jest wyrażona jako funkcja drugiej pary ($U_1,I_1$) związanej z zaciskami wejściowymi.

---

Równanie admitancyjne Jeżeli za zmienne niezależne przyjmie się napięcia obu bram $U_1$ oraz $U_2$ czwórnik przyjmie opis admitancyjny, który można wyrazić w postaci $\left[\begin{array}{c}{I}_1\\ I_2\end{array}\right]=\left[\begin{array}{cc}{Y}_{11}& Y_{12}\\ Y_{21}& Y_{22}\end{array}\right]\left[\begin{array}{c}{U}_1\\ U_2\end{array}\right]=Y\left[\begin{array}{c}{U}_1\\ U_2\end{array}\right]$ Macierz $Y$ jest nazywana macierzą admitancyjną a parametry tej macierzy mają interpretację admitancji operatorowych. Równanie impedancyjne Jeżeli za zmienne niezależne przyjmie się prądy obu bram $I_1$ oraz $I_2$ , czwórnik przyjmie opis impedancyjny, który można wyrazić w postaci $\left[\begin{array}{c}{U}_1\\ U_2\end{array}\right]=\left[\begin{array}{cc}{Z}_{11}& Z_{12}\\ Z_{21}& Z_{22}\end{array}\right]\left[\begin{array}{c}{I}_1\\ I_2\end{array}\right]=Z\left[\begin{array}{c}{I}_1\\ I_2\end{array}\right]$ Macierz $Z$ jest nazywana macierzą impedancyjną a parametry tej macierzy mają interpretację impedancji operatorowych. Łatwo jest udowodnić, że macierze impedancyjna i admitancyjna są powiązane relacją $Y=Z^{-1}$ Równania hybrydowe Przy opisie hybrydowym za zmienne niezależne wybiera się prąd wejściowy i napięcie wyjściowe czwórnika. Równanie hybrydowe przyjmuje się w postaci $\left[\begin{array}{c}{U}_1\\ I_2\end{array}\right]=\left[\begin{array}{cc}{H}_{11}& H_{12}\\ H_{21}& H_{22}\end{array}\right]\left[\begin{array}{c}{I}_1\\ U_2\end{array}\right]=H\left[\begin{array}{c}{I}_1\\ U_2\end{array}\right]$ w której $H$ jest macierzą hybrydową. Jak widać z opisu hybrydowego parametr $H_{1}1$ ma interpretację impedancji a $H_{2}2$ admitancji. Parametry $H_{1}2$ i $H_{2}1$ są bezwymiarowe i wyrażają stosunek odpowiednio dwu napięć i dwu prądów w obwodzie.

---

Zamieniając zmienne wejściowe i wyjściowe otrzymuje się opis hybrydowy odwrotny czwórnika w postaci $\left[\begin{array}{c}{I}_1\\ U_2\end{array}\right]=\left[\begin{array}{cc}{G}_{11}& G_{12}\\ G_{21}& G_{22}\end{array}\right]\left[\begin{array}{c}{U}_1\\ I_2\end{array}\right]=G\left[\begin{array}{c}{U}_1\\ I_2\end{array}\right]$ Stanowi on odwrotność opisu hybrydowego macierzą $H$. Obie macierze powiązane są następująca relacją $G=H^{-1}$ Równanie łańcuchowe Równanie łańcuchowe czwórnika uzależnia prąd i napięcie na wejściu czwórnika od prądu i napięcia na jego wyjściu $\left[\begin{array}{c}{U}_1\\ I_1\end{array}\right]=\left[\begin{array}{cc}{A}_{11}& A_{12}\\ A_{21}& A_{22}\end{array}\right]\left[\begin{array}{c}{U}_2\\ -I_2\end{array}\right]=A\left[\begin{array}{c}{U}_2\\ -I_2\end{array}\right]$ W równaniu tym, inaczej niż w pozostałych opisach, przyjmuje się prąd $I_2$ wypływający z czwórnika, w związku z czym przy założonym na wstępie zwrocie prądu do czwórnika w opisie pojawia się prąd wyjściowy ze znakiem minus. Elementy macierzy łańcuchowej A nazywane są parametrami łańcuchowymi czwórnika. Każdy z przedstawionych typów macierzy jednoznacznie opisuje czwórnik. Wybór któregoś z nich jest uwarunkowany strukturą obwodu, sposobem połączenia czwórników, łatwością wyznaczenia parametrów, itp. Przejście z jednego opisu do drugiego polega na przegrupowaniu zmiennych i wyznaczeniu odpowiednich relacji między tymi zmiennymi. Duża liczba stosowanych opisów macierzowych czwórnika wynika również z faktu, że dla niektórych czwórników pewne opisy mogą nie istnieć. Najbardziej uniwersalne pod tym względem są opisy hybrydowe wykorzystujące macierz $H$ lub $G$, które można otrzymać dla większości obwodów elektrycznych.

---

Przykład Wyznaczyć opis czwórnika przedstawionego na rysunku na slajdzie 6. Czwórnik ten nosi nazwę czwórnika typu $T$ i jest jedną z najpopularniejszych struktur czwórnikowych. Rozwiązanie Z prawa napięciowego i prądowego Kirchhoffa zastosowanego do obwodu z rysunku można napisać następujące równania $I_1=I-I_2=Y{U}_2+(1+Z_{2}Y)(-I_2)$ $U_1=U_2+Z_1{I}_1-Z_2{I}_2$ Po podstawieniu równania pierwszego do drugiego otrzymuje się $U_1=(1+Z_{1}Y)U_2+(Z_1+Z_2+Z_1{Z}_{2}Y)(-I_2)$ Jeśli jako opis macierzowy przyjmiemy równanie łańcuchowe to zależności określające prąd wejściowy i napięcie wejściowe w funkcji prądu i napięcia wyjściowego można zapisać w postaci $\left[\begin{array}{c}{U}_1\\ I_1\end{array}\right]=\left[\begin{array}{cc}1+Z_{1}Y& Z_1+Z_2+Z_1{Z}_{2}Y\\ Y& 1+Z_{2}Y\end{array}\right]\left[\begin{array}{c}{U}_2\\ -I_2\end{array}\right]$ Macierz łańcuchowa $A$ dana jest więc wzorem $A=\left[\begin{array}{cc}1+Z_{1}Y& Z_1+Z_2+Z_1{Z}_{2}Y\\ Y& 1+Z_{2}Y\end{array}\right]$ Jeśli jako opis macierzowy przyjmiemy równanie impedancyjne, wówczas z przetworzenia równania łańcuchowego otrzymujemy $\left[\begin{array}{c}{U}_1\\ U_2\end{array}\right]=\left[\begin{array}{cc}Z+Z_1& Z\\ Z& Z+Z_2\end{array}\right]\left[\begin{array}{c}{I}_1\\ I_2\end{array}\right]$ Macierz impedancyjna dana jest więc w postaci $Z=\left[\begin{array}{cc}Z+Z_1& Z\\ Z& Z+Z_2\end{array}\right]$ Jest to macierz symetryczna, która jest równa macierzy oczkowej obwodu tworzącego analizowany czwórnik.

---

Związek transmitancji operatorowych z opisem czwórnikowym Opis macierzowy czwórników jest najbardziej uniwersalnym opisem układu czterokońcówkowego, obejmującym wszystkie cztery wielkości zewnętrzne: prądy i napięcia obu bram. Jest zatem idealny do wyznaczenia dowolnej transmitancji układu, gdyż z jednego równania czwórnikowego wynikają wszystkie możliwe związki między wielkościami bramowymi. W lekcji tej pokażemy związek opisu transmitancyjnego z parametrami macierzowymi czwórnika. Transmitancja napięciowa Weźmy pod uwagę transmitancję napięciową, jako stosunek napięcia wyjściowego do napięcia wejściowego w dziedzinie operatorowej przy założeniu zerowego prądu obciążenia czwórnika ($I_2(s)=0$) $T_u(s)=\frac{U_2(s)}{U_1(s)}$ Z równania łańcuchowego, wobec $I_2(s)=0$ otrzymujemy $U_1(s)=A_{11}{U}_2(s)$ Stąd $T_u(s)=\frac{U_2(s)}{U_1(s)}=\frac{1}{A_{11}}$ O transmitancji napięciowej decyduje jeden parametr łańcuchowy $A_{11}$ czwórnika. W identyczny sposób uzyskać można relację wiążącą transmitancję napięciową z parametrami dowolnego opisu czwórnikowego. Przykładowo na podstawie opisu admitancyjnego z równania drugiego czwórnika, wobec $I_2=0$, wynika $I_2=Y_{21}{U}_1+Y_{22}{U}_2=0$ Stąd $T_u(s)=\frac{U_2(s)}{U_1(s)}=-\frac{Y_{21}}{Y_{22}}$

---

Impedancja wejściowa Określenie funkcji impedancji wejściowej układu czwórnika wymaga ustalenia przy jakiej impedancji obciążenia badany jest czwórnik. Załóżmy w ogólności obciążenie czwórnika impedancją Zo. Z równań łańcuchowych czwórnika otrzymuje się $U_1(s)=A_{11}{U}_2(s)+A_{12}(-I_2(s))=A_{11}{U}_2(s)+A_{12}{Y}_0{U}_2(s)$ $I_1(s)=A_{21}{U}_2(s)+A_{22}(-I_2(s))=A_{21}{U}_2(s)+A_{22}{Y}_0{U}_2(s)$ gdzie $Y_0$ oznacza admitancję obciążenia (odwrotność impedacji $Z_0$, $Y_0=1/Z_0$). Z powyższych równań otrzymuje się $Z_{we}(s)=\frac{U_1(s)}{I_1(s)}=\frac{A_{11}+A_{12}{Y}_0}{A_{21}+A_{22}{Y}_0}$ Impedancja wejściowa czwórnika obciążonego jest funkcją wszystkich parametrów łańcuchowych tego czwórnika. Pewne uproszczenia powstają w stanach szczególnych obciążeń. Na przykład w stanie jałowym na zaciskach wyjściowych ($Y_0=0$) $Z_{we}(s)=\frac{A_{11}}{A_{21}}$ oraz w stanie zwarcia na wyjściu ($Y_0=\mathrm{\infty }$) $Z_{we}(s)=\frac{A_{12}}{A_{22}}$ impedancja wejściowa zależy wyłącznie od dwóch parametrów łańcuchowych. Identyczne zależności określające impedancje wejściową otrzymać można na podstawie dowolnego opisu czwórnikowego.

---

Przykład Wyznaczyć wyrażenie na transmitancję napięciową i impedancję wejściową czwórnika z poprzedniego przykładu. Rozwiązanie Macierz łańcuchowa czwórnika ma postać $A=\left[\begin{array}{cc}1+Z_{1}Y& Z_1+Z_2+Z_1{Z}_{2}Y\\ Y& 1+Z_{2}Y\end{array}\right]$ Transmitancja napięciowa w stanie jałowym na wyjściu jest więc równa $T_u(s)=\frac{U_2(s)}{U_1(s)}=\frac{1}{A_{11}}=\frac{1}{1+Z_{1}Y}=\frac{Z}{Z+Z_1}$ Wobec braku obciążenia czwórnika przez impedancję $Z_2$ nie przepływa prąd, stąd całe napięcie wyjściowe pochodzi z impedancji poprzecznej $Z$ (dzielnik impedancyjny). Impedancja wejściowa czwórnika przy obciążeniu bramy wyjściowej impedancją $Z_0$ na podstawie wzoru jest równa $Z_{we}(s)=\frac{U_1(s)}{I_1(s)}=\frac{A_{11}+A_{12}{Y}_0}{A_{21}+A_{22}{Y}_0}=$ $=\frac{(1+Z_{1}Y)+(Z_1+Z_2+Z_1{Z}_{2}Y)Y_0}{Y+(1+Z_{2}Y)Y_0}$ Jest ona funkcją wszystkich parametrów układu oraz impedancji obciążenia.

---

Połączenia czwórników Mnogość opisów czwórnikowych wynika z różnorodności połączeń, jakie są możliwe przy założeniu dostępności obu bram: wejściowej i wyjściowej. Rozważymy tu podstawowe połączenie czwórników między sobą: połączenie łańcuchowe, szeregowe, równoległe oraz szeregowo-równoległe i równolegle-szeregowe. Połączenie łańcuchowe Połączenie łańcuchowe, zwane również kaskadowym czwórników to takie połączenie , w którym zaciski wejściowe jednego czwórnika są przyłączone do zacisków wyjściowych poprzedniego. Przykład połączenia łańcuchowego dwu czwórników przedstawiony jest na rysunku obok (slajd 10). Łatwo jest pokazać, że macierz łańcuchowa $A$ czwórników połączonych kaskadowo jest równa iloczynowi macierzy łańcuchowych poszczególnych czwórników tworzących to połączenie $A=A_1{A}_2$ Przy większej liczbie czwórników połączonych kaskadowo macierz łańcuchowa wypadkowa jest równa iloczynowi macierzy łańcuchowych wszystkich czwórników branych w kolejności ich występowania w łańcuchu. $A=A_1{A}_2...A_n$ Należy zwrócić uwagę, że przy mnożeniu macierzy istotna jest kolejność tych macierzy, gdyż w ogólności $A_1{A}_2\ne A_2{A}_1$ Połączenie szeregowe czwórników Dwa czwórniki są połączone szeregowo, jeśli spełnione są warunki: prąd wejściowy jednego czwórnika jest równy prądowi wejściowemu drugiego a prąd wyjściowy jednego czwórnika jest równy prądowi wyjściowemu drugiego napięcie wejściowe (wyjściowe) połączenia jest równe sumie napięć wejściowych (wyjściowych) każdego czwórnika. Na rysunku obok (slajd 10) przedstawiono układ dwu czwórników połączonych szeregowo, spełniający powyższe warunki. Łatwo jest pokazać, że w połączeniu szeregowym czwórników macierz impedancyjna $Z$ połączenia jest równa sumie macierzy impedancyjnych każdego czwórnika. Oznacza to, że $Z=Z_1+Z_2$ Przy większej liczbie czwórników połączonych szeregowo macierz impedancyjna wypadkowa jest równa sumie macierzy impedancyjnych wszystkich czwórników występujących w połączeniu. $Z=\sum _{i=1}^n{Z}_i$ Kolejność sumowania macierzy impedancyjnych nie odgrywa żadnej roli.

---